想象一下，当我们把脉冲送入光纤耦合器时，就像是一场环形之旅。在这个环形的旅途中，有两个反向的脉冲相遇。而当其中一个脉冲在进入无源光纤之前被放大，而另一路在其后被放大，就会产生非线性相移。
这种非线性相移的奇妙效果，在脉冲再次回到光纤耦合器内时变得尤为明显。由于干涉效应的影响，原本在输入端口输出的功率瞬间消失，而其它端口却开始功率分配，这就是非线性光学中的一个奇妙现象。
研究非线性环形镜，我们不仅仅关注这种现象本身，还深入探讨克尔非线性效应、色散以及放大效应在超短脉冲传输中的影响。比如，我们通过实验发现，泵浦功率中有相当一部分并未被吸收，这为我们优化非线性光学器件提供了有益的启示。
为了更好地理解这一过程，我们设计了几个实验，通过不同的输入脉冲能量来研究耦合过程。其中，图1展示了有源光纤内的平均功率。可以看到，泵浦功率的主要部分还未被吸收，这为我们进一步研究提供了依据。
接下来，图2展示了时域内的输出脉冲。用户可以根据不同的输入脉冲能量，观察脉冲在传输过程中的变化。这一实验结果为我们理解非线性光学现象提供了有力支持。
值得一提的是，图3展示了耦合比与输入脉冲能量的关系。准确地说，这是进入输出端口的功率部分与输入脉冲能量的函数曲线。对于每一个脉冲能量，我们需要计算放大器的稳定状态，以便在光通信中实现最佳的传输效果。
非线性光学的研究不仅局限于理论层面，更注重实际应用。随着科技的不断发展，非线性光学在光通信、光纤传感、激光技术等领域具有广泛的应用前景。我们可以预见，在未来，非线性光学将继续发挥其重要作用，为我们的美好生活贡献更多的力量。
该范例研究非线性环形镜函数，并由一段有源短光纤，一段无源长光纤，及光纤耦合器构成。将脉冲入射至光纤耦合器的输入端口，在环形腔中获得两个反向脉冲。当其中一个脉冲在进入无源光纤之前被放大，而另一路在其后被放大，两路存在非线性相移。因此，当脉冲再次在光纤耦合器内相遇，由于干涉效应的影响，输入端口无输出功率，其它端口存在功率分布。
在克尔非线性效应、色散及放大效应下，研究超短脉冲传输。 图形如下所示： 图1为有源光纤内的平均功率。可见，泵浦功率主要部分仍未被吸收。
图2为时域内的输出脉冲。用户可设置不同的输入脉冲能量，研究耦合过程。
图3为耦合比与输入脉冲能量的关系。准确讲应为，进入输出端口的功率部分与输入脉冲能量的函数曲线。对于每一个脉冲能量，需要计算放大器的稳定状态。
|
