传统的激光器通常需要复杂的能级结构，但这款新型激光器却摒弃了这一限制。它利用单光纤作为有源模型，其中包括了Nd3+和Cr4+离子。这种设计使得整个谐振长度内的传输过程得以简化，从而降低了系统的复杂度。
首先，我们来看一下激光泵浦过程。在图1中，我们可以观察到在一定时间段内，泵浦相位的变化。传输过程持续进行，直至谐振腔往返增益为正，从而产生激光。
接下来，让我们关注钕离子激发的横向分布。如图2所示，在脉冲辐射之前，钕离子的激发分布呈现出特定的模式。这一模式对于优化激光性能具有重要意义。
在脉冲的产生过程中，我们需要考虑传输时间。如图3所示，模拟了脉冲的产生过程，并对输出功率的变化进行了分析。通过对数坐标轴，我们可以直观地看出功率的变化趋势。
值得注意的是，动态模拟过程相对较慢，需要持续一段时间。这也意味着，为了得到准确的模拟结果，我们需要耐心等待几秒钟。
接下来，我们关注脉冲产生后的情况。如图4和图5所示，我们可以看到脉冲产生后，Nd3+和Cr4+离子激发的横向分布发生了显著变化。这一变化对于理解激光器的动态特性至关重要。
最后，我们来看看图6，它展示了脉冲重复率、能量、脉宽与泵浦功率之间的关系。从图中可以看出，高泵浦功率仅能增加脉冲重复频率，而对脉冲固有参数并无影响。
总之，这款新型的被动调Q Nd-YAG激光器在结构设计、性能优化等方面都取得了显著成果。它不仅简化了激光器的设计，还提高了激光性能。相信在未来的发展中，这种新型激光器将在更多领域发挥重要作用。
文件： Nd－YAG laser， passively Q－Switched ．fpw
该模型与以上范例相似，但采用Cr：YAG晶体用于被动调Q。可仅采用单光纤作为有源模型，可认为是包括Nd3＋和Cr4＋离子的单光纤，研究整个谐振长度内的传输。这说明，无需采用通常的能级结构，而是用户对双离子的自定义方式。每一个离子具有两个相关的电子能级。（可忽略高能级，寿命短的能级。）
图形如下：
图1为在一定时间段内，模拟泵浦相位的变化。传输持续不断的进行，直至谐振腔往返增益为正。
图2为脉冲辐射之前，钕离子激发的横向分布。
图3模拟了脉冲的产生过程。在此，整个动态模拟需考虑传输时间。该运行较慢，需持续一段时间。因此，动态模拟也需持续几秒钟。在对数坐标轴上模拟输出功率的变化。
图4为小段时间范围内输出功率的变化。
图5为脉冲产生后，Nd3＋和Cr4＋离子激发的横向分布。
图6为脉冲重复率、能量、脉宽与泵浦功率的函数关系。可见，高泵浦功率仅增加脉冲重复频率，但不改变脉冲固有参量。
